>	restart:#"m13_p78"

 

Considérese una caja cúbica hueca de 0,2 m de arista y 1 mm de espesor, de Al-6061 anodizado en negro, en órbita geoestacionaria con el sol paralelo a la línea que une vértices opuestos del cubo, pudiéndose despreciar el efecto de otros cuerpos. Se pide:
a) Determinar la temperatura estacionaria suponiendo que la conductividad fuese dominante. Indicar el resultado que se obtendría si la conductividad fuese despreciable.
b) Considérese un modelo de dos nodos. Plantear las ecuaciones nodales en el régimen transitorio.
c) Determinar los factores de vista involucrados (puede hacerse a partir del de dos caras opuestas).
d) Determinar las temperaturas nodales en régimen estacionario despreciando la conductividad térmica en los bordes.
e) Determinar las temperaturas nodales en régimen estacionario considerando la conductividad térmica en los bordes.
Datos: 

>	read`../therm_eq.m`:read`../therm_const.m`:read`../therm_proc.m`:with(therm_proc):with(plots): interface(displayprecision=2):

 

>	dat:=[L=0.2*m_,delta=0.001*m_,E=1361*W_/m_^2,k=180*W_/(m_*K_),Tinf=2.7*K_];dat:=op(dat),Const,SI2,SI1:

 

a) Determinar la temperatura media estacionaria suponiendo que la conductividad fuese dominante. Indicar el resultado que se obtendría si la conductividad fuese despreciable. 

Recibe por las tres caras iluminadas, que forman con la dirección del sol y los vértices un ángulo alpha=arcsin(1/sqrt(3))=arctan(1/sqrt(2))=0,62 rad=35,3º, luego el área proyectada de una cara en la dirección del sol es A·cos(90º-alpha)=A·sin(alpha)=A/sqrt(3). El área total proyectada frontalmente es pues sqrt(3)·L^2, mientras que la emisión es por las 6 caras por igual al exterior (no hay flujos de calor por el interior al ser isotermo). 

Supondremos radiación solar puntual (colimada), con una irradiancia solar media E=1361 W/m2,y despreciaremos los efectos terrestres (la GEO está muy lejos, a 6,6 radios terrestres; lo máximo sería un albedo menor de los 10 W/m2 que recibiría una placa plana en el punto subsolar). 

>	eqEB0:=m*c*dT/dt=Wdis-Qrad;Wdis:=sqrt(3)*E*L^2;Qrad:=6*L^2*sigma*(T^4-Tinf^4);eqT:=T=(sqrt(3)*E/(6*sigma))^(1/4);evalf(subs(dat,%));eqEB0_:=evalf(subs(m=0,dat,SI0,eqEB0));T0_:=solve(%,T)[1]*K_;'T0_'=TKC(%);

 

i.e. todas las caras del cubo quedarían a unos 15 ºC (unos 286 K). 

Si la conductividad fuese despreciable. no habría flujo de calor por conducción en llos bordes, y no valdría el modelo de un solo nodo sino que aparecerían dos temperaturas bien diferenciadas: la de las tres caras iluminadas, y la de las tres caras traseras, y habría un flujo de calor por radiación entre ellas por el interior (se resuelve en el último apartado). 

Si, además de k=0, se supone que las caras están aisladas por detrás (e.g. con MLI), cada cara iluminada recibiría radiación solar proporcional a 1/sqrt(3), que habría de compensarse con la radiación propia hacia el espacio vacío, alcanzando una temperatura T=(E/(sqrt(3)*sigma))^(1/4)=70 ºC, mientras que las otras cinco caras no estarían expuestas mas que a la radiación de fondo, por lo que alcanzarían Tinf=2.7 K. Este resultado es poco realista porque es muy difícil aislar tanto, y porque habría que contar con la inflencia de la Tierra (IR y albedo).   

b) Considérese un modelo de dos nodos. Plantear las ecuaciones nodales en el régimen transitorio. 

>	eqBE1:=m1*c1*dT1/dt=Wdis1-Qrad1e-Qrad12-Qcond12;eqBE2:=m2*c2*dT2/dt='Qrad12'+'Qcond12'- Qrad2e;Wdis1:=sqrt(3)*E*L^2;Qrad1e:=3*L^2*sigma*(T1^4-Tinf^4);Qrad12:=A1*F12*sigma*(T1^4-T2^4);Qcond12:=6*k*L*delta*(T1-T2)/L;Qrad2e:=3*L^2*sigma*(T2^4-Tinf^4);